Juan Martín Maldacena Dr. Fisica Teórica - Teoría de Supercuerdas - Conferencias

Juan Martín Maldacena es profesor de física del Instituto de Estudios Avanzados de Princeton, EEUU, donde realiza investigación en física teórica en el área de la física de partículas, la teoría de cuerdas y la gravitación cuántica.

Nacido en Buenos Aires en 1968, estudió física en la UBA y luego en el Instituto Balseiro en Bariloche. Hizo su doctorado en la universidad de Princeton y luego de hacer un posdoctorado en la universidad de Rutgers fue profesor a la Universidad de Harvard en 1997. Desde el 2001 se encuentra nuevamente en Princeton. Ha trabajado sobre agujeros negros en la teoría de cuerdas. Su trabajo más conocido es la conjetura que relaciona la teoría de cuerdas con la física de partículas, una relación que ha tenido un enorme impacto en el desarrollo de las últimas ideas sobre la síntesis de las leyes de la Naturaleza. Por sus trabajos ha recibido prestigiosos premios internacionales. Su lista de trabajos incluye uno realizado en colaboración con Stephen Hawking ("Breve Historia del Tiempo") y otro que condujo a éste a admitir un error en su teoría de los agujeros negros.

La mecánica cuántica es importante para determinar la geometría del espacio-tiempo. Repasaremos el papel que juegan las fluctuaciones cuánticas para determinar la estructura a gran escala del universo. En algunos universos modelo, podemos dar una descripción altenativa de la física en términos de una teoría de particúlas que vive en su frontera. Esto implica que la geometría es una propiedad emergente. Más aún, el entrelazamiento cuántico juega un papel crucial en la emergencia de la geometría. Se conjetura que grandes cantidades de entrelazamiento dan lugar a conexiones geométricas, o agujeros de gusano entre sistemas distantes y no interactuantes.

Ecuación de Schrödinger Mecánica Cuántica

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La ecuación de Schrödinger, desarrollada por el físico austríaco Erwin Schrödinger en 1925, describe la evolución temporal de una partícula subatómica masiva de naturaleza ondulatoria y no relativista. Es de importancia central en la teoría de la mecánica cuántica, donde representa para las partículas microscópicas un papel análogo a la segunda ley de Newton en la mecánica clásica.

La forma de la ecuación de Schrödinger depende de la situación física. La forma más general es la ecuación dependiente del tiempo, la cual describe un sistema que evoluciona con el tiempo:

donde i es la unidad imaginaria, ħ es la constante de Planck dividida por 2π, el símbolo ∂/∂t indica una derivada parcial con respecto al tiempo t, Ψ (la letra griega psi) es la función de onda del sistema cuántico, y Ĥ es el operador Hamiltoniano (el cual caracteriza la energía total de cualquier función de onda dada y tiene diferentes formas que dependen de la situación).

El ejemplo más famoso es la ecuación de Schrödinger no relativista para una partícula simple moviéndose en un campo eléctrico (pero no en un campo magnético; ver la ecuación de Pauli):

donde μ es la "masa reducida" de la partícula, V es su energía potencial, ∇² es el Laplaciano (un operador diferencial), y Ψ es la función de onda (más precisamente, en este contexto, se la denomina "función de onda posición-espacio"). Es decir, significa que la "energía total es igual a la energía cinética más la energía potencial".

Según los operadores diferenciales que se utilizan, se observa que es una ecuación diferencial en derivadas parciales lineal. También es un caso de una ecuación de difusión, pero no como la ecuación del calor, ya que también es una ecuación de onda dada por unidad imaginaria presente en el término de transitorio.

El término "ecuación de Schrödinger" puede referirse a la ecuación general (la primera de arriba), o la versión específica no relativista (la segunda y sus variantes). La ecuación general se usa en toda la mecánica cuántica, desde la ecuación de Dirac hasta la teoría de campos cuánticos, mediante la utilización de esxpresiones complicadas para el Hamiltoniano. La versión no relativista específica es una aproximación simplificada a la realidad, la cual tiene bastante precisión en muchas situaciones, pero muy imprecisa en muchas otras (ver mecánica cuántica relativista y teoría cuántica de campos relativista).

Para aplicar la ecuación de Schrödinger, se utiliza para el sistema el operador Hamiltoniano, tomado en cuenta las energías cinética y potencial de las partículas que constotuyen el sistema, y luego insertadas en la ecuación de Schrödinger. La ecuación en derivadas parciales resultante se resuelve para la función de onda, la cual contiene información acerca del sistema.

Las partículas microscópicas incluyen a las partículas elementales, tales como electrones, así como sistemas de partículas, tales como núcleos atómicos.

Una función de onda que satisface la ecuación no relativista de Schrödinger con V = 0. Es decir, corresponde a una partícula viajando libremente a través del espacio libre. Este gráfico es la parte real de la función de onda.

Cada una de las tres filas es una función de onda que satisfacen la ecuación de Schrödinger dependiente del tiempo para un oscilador armónico cuántico. A la izquierda: La parte real (azul) y la parte imaginaria (rojo) de la función de onda. A la derecha: La distribución de probabilidad de hallar una partícula con esta función de onda en una posición determinada. Las dos filas de arriba son ejemplos de estados estacionarios, que corresponden a ondas estacionarias. La fila de abajo es un ejemplo de un estado que no es estacionario. La columna de la derecha ilustra porque el estado puede llamarse "estacionario".

Fuente texto: Wikipedia
Fuente video: Physics Videos by Eugene Khutoryansky